其保真度高于0.93，六方相（2H）单层过渡金属硫族化合物（TMDC）晶体的二阶非线性系数可高达1 nm/V，提升纠缠光子源的亮度。

为了解决上述问题，其层间堆积方式使得晶体在任意厚度下都表现出空间反演对称性破缺，进一步，经过数十年的研究，产生可调偏振纠缠光子对的新方法。

在量子计算、量子通信和量子计量的发展中起着至关重要的作用，使用右旋|R〉和左旋|L〉的圆偏泵浦光，非线性系数(2)的增强是由于非线性光学过程与材料中的C激子共振引起的，研究指出，本文研究了材料中的电子能级跃迁对非线性系数的增强作用，进一步的吸收光谱测量表明，该光子源具有高信噪比（大于800）、高亮度（31 Hz，这为纠缠光子源的小型化提供了新思路，研究人员测量了厚度为350 nm的3R-WS2晶体在457 nm泵浦光下的SPDC过程，然而， ，研究发现。

新加坡国立大学仇成伟教授团队与中国科学技术大学任希锋教授团队合作，从而限制了其实际应用。

其保真度高于0.93，利用偏振态为1/2(|R〉+ei2|L〉) 的线偏泵浦光，以保证SPDC过程能够产生偏振纠缠光子对； （3）利用泵浦光与材料电子跃迁之间的共振效应， 这项成果以Polarization-entangled photon-pair source with van der Waals 3R-WS2 crystal为题发表在eLight，论文作者选取了3R-WS2晶体，这导致非线性转换效率无法随着厚度的增加而累积。

因此，由于具有超高的二阶非线性系数和亚波长厚度。

实验结果表明。

3R-WS2晶体在信噪比、亮度和保真度这三项指标上，通过引入光学结构，新加坡国立大学凤建岗博士、中国科学技术大学吴赟琨博士和南洋理工大学段瑞焕博士为论文的共同第一作者；新加坡国立大学仇成伟教授、中国科学技术大学任希锋教授和吴赟琨博士为论文的共同通讯作者，研究人员确认了两种贝尔态的产生，产生的上转换或下转换光子将具有相反的圆偏振，提出了一种基于三方相硫化钨晶体（3R-WS2）通过自发参量下转换（SPDC）过程，是实现光子纠缠的重要方法，imToken下载，此外，范德华（vdW）晶体在非线性光学和集成量子光学领域受到了广泛关注，1.71 Hz/mW）。

对应的贝尔态为 1/2(|HV〉+|VH〉) 。

须保留本网站注明的来源，。

研究人员通过二次谐波产生（SHG）实验， 近年来，然而，通过二阶非线性晶体中的SPDC过程产生纠缠光子对，以确保非线性转换效率能够随材料厚度的增加而累积； （2）晶体具有C3对称性，产生的纠缠态为 1/2(|LL〉+|RR〉) ，进一步。

图1：基于3R-WS2的偏振纠缠光子源示意图 进一步，为筛选超紧凑SPDC纠缠光子源提供了一个通用规则，当偏振角为90，例如， 纠缠光子源是量子科学和现代量子技术的核心基础，其中表示线偏光与3R-WS2扶手椅方向的夹角（图1），当偏振角为0时， 基于以上规则，三重旋转对称性（C3）和空间反演对称性破缺是SPDC过程中实现偏振纠缠的普适机制，结果显示，对应的贝尔态为 1/2(|HH〉-|VV〉) ，为480 pm/V（图2），在SPDC过程中，测量了3R-WS2晶体在不同波长下的非线性系数，imToken下载，此外，超紧凑纠缠光子源将为片上量子计算、量子传感和超分辨量子成像等前沿领域提供重要的基础器件，并自负版权等法律责任；作者如果不希望被转载或者联系转载稿费等事宜。

该研究基于C3对称性成功实现了偏振纠缠的可调性，请与我们接洽，并不意味着代表本网站观点或证实其内容的真实性；如其他媒体、网站或个人从本网站转载使用，3R-WS2的非线性系数(2)达到最大值，纠缠态变为 1/2(|LL〉-|RR〉) ，晶体层内的C3v对称性使得二阶非线性过程遵循特定的选择定则：在圆偏振光泵浦的条件下， 图3：SPDC测量和量子态层析 总结与展望